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CFB運算放大器簡化電路和模型 現在，我們將詳細考察高速運算放大器中非常流行的電流反饋(CFB)運算放大器拓撲結構。如前所述，電路概念雖然出現在數十年之前，但要充分發揮這種架構的優勢，需要采用現代高速互補雙極性工藝。眾所周知，在雙極型晶體管電路中，在所有其他條件相同的情況下，電流的切換速度快于電壓。這構成了非飽和發射極耦合邏輯(ECL)和電流輸出DAC等器件的基礎。在電流開關節點維持低阻抗有助于降低雜散電容的影響，這是高速運行狀態下最大的危害因素之一。電流鏡很好地展示了如何在最少量的延遲下實現電流開關。 
圖1：簡化版電流反饋(CFB)運算放大器 電流反饋運算放大器拓撲結構只是這些基本電流導引原理的應用。以上圖1給出了簡化的CFB運算放大器。同相輸入端為高阻抗，并通過互補發射極跟隨緩沖器Q1和Q2直接緩沖至反相輸入端。注意，反相輸出阻抗極低(一般為10至100 Ω)，這是低發射極電阻造成的(理想狀況下為零)。這是CFB與VFB運算放大器之間的一個基本差異，同時也CFB運算放大器的一個特性，使其具有了某些特有的優勢。 Q1和Q2的集電極輸出驅動著電流鏡，而電流鏡則將反相輸入電流映射到高阻抗節點，分別表示為RT和CP。高阻抗節點由一個互補單位增益發射極跟隨器緩沖。從輸出到反相輸入的反饋發生作用，強制反相輸入電流歸零，這就是電流反饋這個術語的由來。注意，在理想狀況下，對于零反相輸入阻抗，該節點處不能存在小信號電壓，只能存在小信號電流。 現在，考慮應用于CFB運算放大器同相輸入端的一個正階躍電壓。Q1將立即將一個成比例的電流送入外部反饋電阻，從而形成一個誤差電流，而Q3則會將該誤差電流映射至高阻抗節點。在高阻抗節點處形成的電壓等于該電流與等效阻抗之積。這個術語跨導運算放大器正是源于此，因為傳遞函數為一個阻抗，而不是像傳統VFB運算放大器那樣，是一個無單位的電壓比值。 同時注意，傳遞至高阻抗節點的誤差電流不受輸入級尾電流的限制。換言之，不同于常規VFB運算放大器，理想的CFB運算放大器中不存在壓擺率限制。電流鏡從電源按需提供流。在此基礎上，負反饋環路強制使輸出電壓達到某個值，從而將反相輸出誤差電流歸零。CFB運算放大器的模型如圖2所示，其中同時給出了相應的波特圖。波特圖是按對數-對數 比例尺繪制的，開環增益表示為一個跨導T(s)，其單位為歐姆。
圖2：CFB運算放大器模型與波特圖
仔細考察該等式，很快就會發現，CFB運算放大器的閉環帶寬取決于內部的主極點電容CP和外部反饋電阻R2，并且獨立于增益設置電阻R1。獨立于增益維持帶寬恒定的這種能力使得CFB運算放大器成為寬帶可編程增益放大器的理想選擇。 由于閉環帶寬與外部反饋電阻R2成反比，因此，CFB運算放大器通常是針對特定R2而優化的。從最佳值開始增加R2的值，結果會降低帶寬，而降低該值則可能導致振蕩和不穩定，這是高頻寄生極點所致。 現代CFB運算放大器的性能 CFB運算放大器AD8011在各種閉環增益值(+1、+2和+10)下的頻率響應如圖3所示。注意，即使是在增益為+10時，閉環帶寬仍然大于100 MHz。在增益為+1時發生的峰值現象是寬帶CFB運算放大器用于同相模式時的典型特性，其主要原因是反相輸入端存在雜散電容。可以通過犧牲帶寬來減少這種峰值現象，其方法是使用一個略大的反饋電阻。
圖3：AD8011 頻率響應，G = +1、+2、+10 AD8011 CFB運算放大器(1995年推出)仍然代表著最佳性能，其主要規格如下面的圖4所示。
圖4：AD8011的主要技術規格 CFB運算放大器拓撲結構的進步 傳統電流反饋運算放大器使用電流鏡，限制為一個單一的增益級。AD8011(以及該系列中的其他成員)與傳統CFB運算放大器不一樣，采用二級增益配置，如下面的圖5所示。
圖5：簡化的二級電流反饋運算放大器 在AD8011問世以前，完全互補型二增益級CFB運算放大器未達到實用水平，因為其功耗過高。AD8011采用一種專利第二增益級，由一對互補放大器(Q3和Q4)構成。注意，這對放大器并未作為電流鏡連接，而是作為接地發射極增益級連接。電流源(I1和I2)的詳細設計以及其各自的偏置電流是二級CFB電路成功的關鍵；它們可以使放大器的靜態功耗保持 于低位，同時卻能為快速壓擺期間所需要的寬電流偏移按需提供電流。二級放大器的另一個優勢是其總帶寬較高(功耗相同)，這意味著較低的失真以及驅動較大外部負載的能力。 圖6簡要總結了一些常見的電流反饋運算放大器。這些器件是按電源電流降序排列的。
圖6：所選CFB運算放大器的性能 來源：ADI公司 |
